Борьба с PYTHIA 8 свелась к тупой формуле... - страница 2
Вы упускаете торговые возможности:
- Бесплатные приложения для трейдинга
- 8 000+ сигналов для копирования
- Экономические новости для анализа финансовых рынков
Регистрация
Вход
Вы принимаете политику сайта и условия использования
Если у вас нет учетной записи, зарегистрируйтесь
При каждом акте расщепления количество партонов прирастает на единицу. Количество актов расщепления, которые успевает сделать партон за время своего полета рядом с кварками, растет с энергией. Поперечный размер протона с энергией растет очень медленно, поэтому рано или поздно наступает такой момент, когда партонов (в особенности, глюонов) становится чересчур много.
Как можно предположить, начиная с этого момента вся эволюция партонных плотностей меняется. Концентрация глюонов столь велика, что еще один добавочный глюон скорее рекомбинирует с кем-то уже существующим, чем потеснит их. То есть, новые расщепления партонов оказываются бесполезными -- прироста партонных плотностей они практически не дают.
Такое явление называется насыщением партонных плотностей. Попытки разобраться с тем, как происходит переход к насыщению (т.е. какое именно нелинейное уравнение описывает эволюцию партонных плотностей при приближении к этому режиме), а также то, в терминах каких степеней свободы следует описывать протон за этой границей -- это всё является сейчас одним из самых активных разделов теории сильных взаимодействий. Одна из самых ярких моделей динамики партонных плотностей -- так называемая модель "конденсата цветового стекла" (color glass condensate). Подробности см. в статье Леонидова Плотная глюонная материя в соударениях ядер, УФН 175, 345 (2005).
При какой плотности глюонов происходит насыщение? Вероятность рекомбинации нового глюона, по самой грубой оценке, можно записать как концентрация глюонов в поперечном фазовом пространстве помножить на константу сильного взаимодействия α s . Можно представлять себе, что фазовое пространство разбито на ячейки, в каждой сидит ноль, один или даже несколько глюонов (это называется "числа заполнения"), и что новый глюон рекомбинирует с уже имеющимся глюоном с вероятностью α s . Тогда насыщение наступит при типичных числах заполнения порядка 1/α s .
Где-то тут была статейка о приложении высокой физики к созданию индюкатора. Но не вспомню сразу. То ли статистику бозонов, то ли фотонов там аффтар обыгрывал.
К сожалению, на этом все мои познания (ну почти все) физики элементарных частиц заканчиваются.
Но это и правда крайне любопытно, что у тебя 80% предсказуемости.
Чуть -чуть разочаровал ты меня Zoritch
https://www.mql5.com/ru/code/8910 в 2007 году обсуждалось
... система выцепляющая закономерности из случайных сигналов, затем просто тупо обрабатывается в СУБД...
Но эта система, если верить документации, не ищет закономерности временных рядов. Она много чего полезного в хозяйстве делает, скажем, рассчитывает корреляцию энергий, но мягко говоря, модель, которая используется вряд ли подойдет.
Ну да, как только появились в широкой печати физические графики, показывающие различные явления для элементарных частиц - все ох-ели, поскольку эти графики мало чем отличались от структуры котировок. Потом все поостыли, поняв, что тут другая "природа".
zoritch:
У меня восьмерка прикручена к R:Base...реляционку, конкурирующую в своё время с Oracle...
проблем не вижу... система выцепляющая закономерности из случайных сигналов, затем просто тупо обрабатывается в СУБД...
zoritch:
А вообще Вы хоть приблизительно знакомы с динамикой формирования ультрарелятивистского протона... я думаю, что законы ужатия (прости, меня, господи) глюонного облака
сходны с динамикой абсолютно любых процессов...там времени уже нет... и здесь его, в принципе, можно выкинуть...
Вы удивительно увлеченный человек. Кажется сами с собой разговариваете. Ну, и что сказала Вам другая ваша "Я", она знакома с ультрарелятивистским протоном?
:о)
Проследим, что происходит с партонными плотностями при большой энергии протона. При этом сам протон можно не трогать, а достаточно просто нам самим переходить из одной системы отсчета в другую.
При каждом акте расщепления количество партонов прирастает на единицу. Количество актов расщепления, которые успевает сделать партон за время своего полета рядом с кварками, растет с энергией. Поперечный размер протона с энергией растет очень медленно, поэтому рано или поздно наступает такой момент, когда партонов (в особенности, глюонов) становится чересчур много.
Как можно предположить, начиная с этого момента вся эволюция партонных плотностей меняется. Концентрация глюонов столь велика, что еще один добавочный глюон скорее рекомбинирует с кем-то уже существующим, чем потеснит их. То есть, новые расщепления партонов оказываются бесполезными -- прироста партонных плотностей они практически не дают.
Такое явление называется насыщением партонных плотностей. Попытки разобраться с тем, как происходит переход к насыщению (т.е. какое именно нелинейное уравнение описывает эволюцию партонных плотностей при приближении к этому режиме), а также то, в терминах каких степеней свободы следует описывать протон за этой границей -- это всё является сейчас одним из самых активных разделов теории сильных взаимодействий. Одна из самых ярких моделей динамики партонных плотностей -- так называемая модель "конденсата цветового стекла" (color glass condensate). Подробности см. в статье Леонидова Плотная глюонная материя в соударениях ядер, УФН 175, 345 (2005).
При какой плотности глюонов происходит насыщение? Вероятность рекомбинации нового глюона, по самой грубой оценке, можно записать как концентрация глюонов в поперечном фазовом пространстве помножить на константу сильного взаимодействия α s . Можно представлять себе, что фазовое пространство разбито на ячейки, в каждой сидит ноль, один или даже несколько глюонов (это называется "числа заполнения"), и что новый глюон рекомбинирует с уже имеющимся глюоном с вероятностью α s . Тогда насыщение наступит при типичных числах заполнения порядка 1/α s .
А можно это как-то на рисунках?
смысл пока непонятен, но практически каждый следующий период отрабатывает в 80 процентах случаев...:-)))
Подтвердите хоть отчетом тестера, а то как то не верится.....
Проследим, что происходит с партонными плотностями при большой энергии протона. При этом сам протон можно не трогать, а достаточно просто нам самим переходить из одной системы отсчета в другую.
При каждом акте расщепления количество партонов прирастает на единицу. Количество актов расщепления, которые успевает сделать партон за время своего полета рядом с кварками, растет с энергией. Поперечный размер протона с энергией растет очень медленно, поэтому рано или поздно наступает такой момент, когда партонов (в особенности, глюонов) становится чересчур много.
Как можно предположить, начиная с этого момента вся эволюция партонных плотностей меняется. Концентрация глюонов столь велика, что еще один добавочный глюон скорее рекомбинирует с кем-то уже существующим, чем потеснит их. То есть, новые расщепления партонов оказываются бесполезными -- прироста партонных плотностей они практически не дают.
Такое явление называется насыщением партонных плотностей. Попытки разобраться с тем, как происходит переход к насыщению (т.е. какое именно нелинейное уравнение описывает эволюцию партонных плотностей при приближении к этому режиме), а также то, в терминах каких степеней свободы следует описывать протон за этой границей -- это всё является сейчас одним из самых активных разделов теории сильных взаимодействий. Одна из самых ярких моделей динамики партонных плотностей -- так называемая модель "конденсата цветового стекла" (color glass condensate). Подробности см. в статье Леонидова Плотная глюонная материя в соударениях ядер, УФН 175, 345 (2005).
При какой плотности глюонов происходит насыщение? Вероятность рекомбинации нового глюона, по самой грубой оценке, можно записать как концентрация глюонов в поперечном фазовом пространстве помножить на константу сильного взаимодействия α s . Можно представлять себе, что фазовое пространство разбито на ячейки, в каждой сидит ноль, один или даже несколько глюонов (это называется "числа заполнения"), и что новый глюон рекомбинирует с уже имеющимся глюоном с вероятностью α s . Тогда насыщение наступит при типичных числах заполнения порядка 1/α s .
т.е. Вы хотите сказать, что это "насыщение" как то можно использовать для прогноза цены. Т.е. определить наиболее вероятную зону появления цены в общем ценовом поле возможностей?
И типа не важно, какая модель в основе, т.е. котировочный процесс можно моделировать вашим глюонным безобразием? Если это так, не могли бы Вы как нибудь подробнее рассказать с формулами, ну хоть в каком виде.
Где-то тут была статейка о приложении высокой физики к созданию индюкатора. Но не вспомню сразу. То ли статистику бозонов, то ли фотонов там аффтар обыгрывал.
К сожалению, на этом все мои познания (ну почти все) физики элементарных частиц заканчиваются.
Но это и правда крайне любопытно, что у тебя 80% предсказуемости.
если использовать анализатор https://c.mql4.com/forum/2008/04/TrendFletAnalysis_3.mq4 с параметром 10 пунктов то предсказание за 97% уходит (средний тренд около 40 пунктов
а если трепаться без учета технических мометов (реквотов.,, проскалзований и "плохого интернета") то все возможно
может действительно глюоны ни причем
psиндикатор roc такие же рисунки дает